不同种类的激光光束都能产生光镊^[17],早期传统光镊技术一般采用单束激光聚焦产生,光束强度分布为高斯型,相位分布为均匀相位,偏振分布在光束截面内是均匀的(称为标量偏振光束).产生光镊的标量偏振光束有线偏振光、圆偏振光和混合偏振光.线偏振光由于其单一方向偏振的特点,所产生聚焦场具有一定指向性,在光镊中可应用于纳米线或多颗粒样品的方向控制^[18].圆偏振光的特点是光传播过程中电矢量振动方向发生旋转,所以带有自旋角动量,在光镊中不但可以捕获颗粒,还可以使空间结构不均匀的颗粒产生自转^[19-20].圆偏振光在高数值孔径物镜的紧聚焦条件下产生自旋角动量到轨道角动量的转化,即自旋-轨道耦合效应^[21],从而在聚焦场产生光学旋涡,使所捕获颗粒绕着光轴产生公转^[22].混合偏振光包括部分偏振光和椭圆偏振光,可以近似看成线偏光和圆偏光的叠加,也都可以用来产生光镊,实现对颗粒的捕获.

近些年,随着光场调控技术的发展,对光偏振和相位的调控手段更加多样化,产生许多偏振和相位在空间上非均匀分布的光束(称为结构光束),包括偏振非均匀分布的矢量光束,如径向偏振光和角向偏振光^[23]; 相位非均匀分布光束,如光学旋涡光束^[24-25]和艾里(Airy)光束^[24-25]; 偏振和相位同时非均匀分布的光束,如带有圆偏振、径向或角向偏振的光学旋涡.这些结构光束在聚焦条件下具有新颖特性,为光镊技术发展带来新活力.

径向偏振光在传播过程中,光束截面内任意位置的电矢量振动方向都沿径向方向,因此,光轴中心为偏振奇点,导致光轴的光强度为0,光强呈环形分布.径向偏振光在紧聚焦条件下焦点尺寸比线偏振光和圆偏振光更小,且具有更强的轴向电场分量,其产生的光镊捕获瑞利型金属颗粒的能力更强,且具有更好的轴向捕获能力^[26-28].角向偏振光与径向偏振光在偏振方向上完全正交,其光束截面内电矢量振动均沿方位角方向,光轴中心为偏振奇点,光强为环形分布.基于角向偏振光的光镊在紧聚焦条件下具有更高的横向捕获效率,如图2(a).

光学旋涡光束的波前呈旋涡状,这是由于其包含螺旋相位因子,并携带轨道角动量,其螺旋相位的分布与轨道角动量的拓扑荷数相关.基于光学旋涡的光镊所携带的轨道角动量能够传递给所捕获的颗粒,从而对颗粒产生一个旋转力矩的作用,使颗粒围绕光轴旋转,旋转的速度和方向可通过轨道角动量的拓扑荷数进行调控(如图2(b)—(d)),光束传播方向垂直纸面向外,因此,这类光镊也被称为光学扳手^[29-30].艾里光束由傍轴衍射方程的一个无衍射特解得来,可通过3次相位器件产生,具有弯曲轨道传播、无衍射及自重构的特性^[31].基于艾里光束的光镊具有以下特点:① 弯曲轨道传播特性可以操纵颗粒沿弯曲轨道移动,从而避开障碍物; ② 无衍射性使光束发散变小,可在纵向保持较长的颗粒操纵范围; ③ 自重构性使颗粒散射后的光场得以恢复原状,可用于多平面和多颗粒的捕获和操纵.艾里光束作用下颗粒向主光瓣方向移动,因此,颗粒分布变得高度不对称^[32],如图2(e).

在偏振和相位均为非均匀分布的光束中,圆偏振的光学旋涡光镊比线偏振、径向或角向偏振情况可提供更大的颗粒旋转力矩^[33],同时在这种光束光镊中不仅可以使颗粒做轨道运动,还可以使其做自旋运动^[34].

由于偏振和相位调控的多样性,研究也提出更多新颖的结构光束,将进一步增强光镊捕获颗粒的能力,带来更加丰富的颗粒操控效果^[35].但目前该技术受到结构光束产生器件和方法的制约,存在光束产生效率低、光束纯度不高及系统复杂等缺点,有待进一步发展和突破.

图2 结构光束光镊
Fig.2 Structural beam optical tweezers

光镊最初由单束激光聚焦产生,单光束光镊的简单性和稳定性对于研究光镊技术原理和开发新应用方向具有重要意义,往往是各类光镊技术创新研究的首选.然而,单光束可调控的自由度有限,为了增加调控自由度,实现更复杂和多样化的功能,逐渐发展出多光束光镊和全息光镊技术.

多光束光镊有效组合多个光束形成光镊系统,比单光束光镊具有更高的操纵自由度和稳定性.多光束的产生方法包括:① 使用二向色镜进行多光束分解和叠加,通过偏振元件分离单个光束产生多光束^[38]; ② 单光束快速刷新扫描得到多个独立光束^[39],通过液晶空间光调制器或数字微镜器件产生多光束等.多光束光镊系统既可以利用几束光共同捕获单个颗粒,提升单颗粒的捕获精度和稳定性,也可以分别捕获和操纵多个颗粒,便于研究颗粒之间的相互作用,极大拓展了光镊的应用范围.多光束光镊技术在原子物理学领域也有广泛应用,代表之一就是利用多束激光共同作用捕获和冷却单个原子^[40],朱棣文就是由于在激光捕获和冷却原子方面的贡献获得1997年诺贝尔物理学奖.

全息光镊是利用全息光学元件产生图案化的全息光场,进而实现更复杂的光镊捕获效果.其实现方式通常是把设计好的全息图加载到液晶空间光调制器或数字微镜器件等动态调制器件,产生具有多个焦点的全息光场,实现多个颗粒的三维光镊捕获与操纵^[41].基于这些全息光学元件,可以通过设计不同全息图,对光束的振幅和相位进行调制,因此,在理论上可以产生任意形状、大小和数量的焦点和光阱分布^{[42- 43]},具有极高的自由度.利用全息光镊可以捕获多个颗粒排列成环形和阵列等任意图案(图3),在多种不同颗粒分选及颗粒微结构加工等领域具有重要应用价值.

图3 全息光镊[42]
Fig.3 Holographic optical tweezers[42]

多光束及全息光镊技术还可以与结构光束结合,构建更复杂的全息结构光场,如YU等^[44]提出使用液晶空间光调制器产生三维艾里光束阵列的全息方法,可实现颗粒阵列的产生与操控,拓展了光镊技术的应用范围.该技术目前需要进一步提升全息光学器件的效率,使入射光分散为复杂全息光场后,仍可以形成足够强的颗粒捕获光阱.

在图1(b)所示的光镊二维捕获中,通过全内反射方法可以在界面近场范围内产生光学倏逝波,倏逝波强度在远离界面的方向迅速衰减,因此,在垂直于界面方向有很大的光强梯度变化,从而产生很强的光学梯度力用于颗粒捕获,这就是近场倏逝波光镊技术的原理.

近场倏逝波光镊的结构主要有全反射结构和波导结构.其中,全反射结构根据光源入射方式不同又可以分为棱镜全内反射法和聚焦全反射法.这两种方法的原理近似,都是利用大角度入射光从光密介质进入光疏介质时发生全内反射,在反射界面附近产生光学倏逝场.两者区别在于棱镜全内反射法一般用两束光从左右两侧分别斜入射三角形棱镜(如图4(a)),在棱镜上表面处产生纵倏逝场干涉条纹^[45],从而抵消水平方向的散射力(图1(b)),增强垂直方向的梯度力,最终用于颗粒的二维捕获,如图4(b); 聚焦全反射法通过高数值孔径的物镜聚焦入射光束,同时在物镜前遮挡入射光中心部分来消除小于全内反射角的入射光,只保留大于全内反射角的入射光在界面形成聚焦的倏逝场,并利用倏逝场焦点捕获颗粒^{[46- 48]}.

波导结构的近场倏逝波光镊利用光在波导内传播时,在波导界面反射产生倏逝波的特性,将颗粒捕获在波导表面附近,并使颗粒沿波导进行定向移动^[49].2000年NG等^[50]发现半径为10 nm的金纳米颗粒可以被捕获在横向沟道波导上,并以最高4 mm/s的速度沿波导推进,其实验装置示意图如图4(c).颗粒在捕获后的移动速度可通过调节激光功率、波导宽度及激光光束TM/TE偏振态等进行调控,如图4(d).纳米线波导及光子晶体波导等,均可产生用于近场光镊捕获的倏逝波,因此,极大丰富了波导型光镊的设计和调控自由度.

近场倏逝波光镊为二维平面内或片上微纳结构中的颗粒捕获和操控提供重要手段,在片上信号调制、纳米结构搭建及颗粒传感芯片等方面具有重要应用前景.目前该技术对颗粒的操纵手段和动态调控功能还不够丰富,需要进一步合理设计入射光源参数和片上波导器件,实现更加多样和动态化的片上光镊操控效果.

图4 近场倏逝波光镊
Fig.4 Near-field evanescent wave tweezers

表面等离激元(surface plasmon)是金属表面自由电子与入射光子相互耦合与集体振荡产生的一种仅在金属表面传播的电磁波模式,其强度沿远离金属表面方向呈指数衰减.与介质表面倏逝波相比,表面等离激元虽然也是一种倏逝波,但其在金属表面的近场局域性更强,具有更高的表面电磁场增强因子和垂直方向电场梯度.因此,表面等离激元光镊可以显著提高倏逝场产生的光学梯度力,相比近场倏逝波光镊具有更强的捕获能力.表面等离激元还有突破传统光学衍射极限的能力,可以产生纳米尺寸的电磁场焦点,对于直接捕获生物分子等纳米尺度样品具有独特优势.

按照激发方式不同,表面等离激元光镊可分为结构型和全光调控型.由于不同的金属纳米结构可以激发出不同的表面等离激元光场分布,通过设计合适的金属纳米结构可将光场能量局限在远小于衍射极限的区域内形成电磁场热点,提供极大的光学梯度力,同时可以获得纳米尺度的颗粒捕获精度,从而形成结构型表面等离激元光镊.2007年,RIGHINI等^[51]最早提出表面等离激元光镊,就是基于玻璃表面的金属圆盘阵列结构,在每个圆盘上激发表面等离激元光场产生梯度力,捕获溶液中的聚苯乙烯微球排成特定图案,如图5(a).得益于聚焦离子束刻蚀和电子束曝光等微纳加工技术的发展,金属纳米结构中的表面等离激元光场特性得到深入研究,推动了结构型表面等离激元光镊技术的发展.利用金属纳米天线结构、Bowtie结构及金字塔结构等,产生的多种不同功能的结构型表面等离激元光镊,可应用于纳米颗粒分选和DNA检测等领域^[52-54].

图5 表面等离激元光镊
Fig.5 Surface plasmon optical tweezers

结构型表面等离激元光镊虽然具有很高的捕获精度,但对金属微纳结构的加工精度要求较高,且固定结构无法对表面等离激元光场进行动态调控,因此,不能对捕获样品实现动态操控效果.全光调控型表面等离激元光镊为这个问题提供解决方案^[26].全光调控型表面等离激元光镊利用高数值孔径显微物镜将入射激光聚焦到单层纳米金属膜底部,使其入射角范围内存在某一角度满足表面等离激元共振激发条件,从而在金属膜上激发表面等离激元并聚焦形成电磁场焦点,提供梯度力实现对颗粒的捕获.该光镊系统基于显微系统激发,在单层金属膜上无需加工任何结构,可通过对入射光束的相位、振幅及偏振态进行动态调控,实现表面等离激元光场的动态操纵以及捕获颗粒的移动或旋转等多种动态效果^{[27, 55-56]}.

2013年,闵长俊等^[26]首先提出并验证了全光调控的聚焦表面等离激元光镊,实现对几十纳米到几微米尺寸金属颗粒的稳定捕获,解决了传统光镊难以捕获介观尺寸金属颗粒的难题,如图5(b).金属颗粒由于高散射和高吸收特性,难以被普通激光光镊捕获,但是聚焦表面等离激元光镊技术在捕获和操纵金属颗粒方面具有明显优势,在表面增强拉曼散射(surface enhanced Raman scattering, SERS)光谱、化学催化及微细加工方面具有重要应用前景.

在聚焦表面等离激元光镊研究基础上,张聿全等^[57]通过调控入射光的偏振和相位参量,不仅可以捕获纳米球、纳米线等多种颗粒样品,还能进一步实现颗粒动态操控的效果.研究将入射光相位变为螺旋相位,通过调节入射光的轨道角动量控制颗粒旋转的速度和方向,如图5(c).研究还通过改变入射光偏振态产生表面等离激元双焦点,实现对金属纳米线和半导体纳米线等样品的稳定捕获与旋转角度操纵^[58],并应用于搭建金属膜上的纳米线基结构,如图5(d).研究结果有望在光电功能芯片和器件(如纳米逻辑门电路和纳米激光器)的构建方面得到重要应用.

作为一种具有纳米量级捕获精度的光镊技术,表面等离激元光镊可用于精确捕获与操纵DNA及纳米颗粒等纳米尺寸样品.表面等离激元的局域电磁场增强效应可对所捕获样品的散射和光谱信号进行放大,有利于样品识别和传感检测,可应用于生物传感、分子检测及颗粒分选领域^[59].表面等离激元光镊技术的进一步发展将为纳米光电子学、纳米生物学和医药学的研究与发展带来深远影响.目前,该技术最大的难点在于金属的高吸收损耗特性,不仅限制了表面等离激元的传播和光镊的操控范围,产生的热效应也影响了颗粒捕获的稳定性.如何克服这些缺点,实现大范围和高精度的纳米颗粒操纵,将是该技术未来的重要研究内容.

光纤也可应用于光镊领域,具有结构简单、小型化、可弯曲及成本低的优点.由于光纤的模场较小,使用过程中仅需将激光耦合到特制光纤内就能形成光镊系统,摆脱了显微镜大体积聚焦系统的限制, 在颗粒捕获操纵方面更灵活, 适用范围更广泛.

图6 光纤光镊
Fig.6 Optical fiber tweezers

根据不同的光纤结构,光纤光镊可分为基于平端面光纤的双光纤光镊、基于半球形自透镜端面的双光纤或多光纤光镊、抛物线形单光纤光镊及大锥角形单光纤光镊等^[60].这些结构型光纤可以通过抛光^[61]、化学刻蚀^[62]、高分辨率微加工^[63]及热拉伸^[64]等方法制造.通过使用不同配置和结构的光纤,可以实现高灵活性、高精度及高度一体化的光镊操纵方式^[65].2008年,YUAN等^[66]利用双芯锥形光纤光镊捕获并旋转椭圆形酵母细胞,通过改变两路光束的功率比就可以控制酵母细菌的方向,图6(a)为将酵母菌捕获在光纤端点的图像.2016年,LI等^[67]提出一种固定组装平行光纤阵列的方法,可用于捕获和检测具有高通量、高分辨率及高选择性的纳米颗粒和细胞.实验具体方法基于固定直径的光纤探针阵列,利用装配技术将一组聚苯乙烯微球固定在光纤探针表面形成微透镜阵列,如图6(b)—(d).由于微球对光的聚焦作用,该方法需要的激光器功率比常规情况低1～2个数量级,同时降低了热效应对光镊捕获和操纵的影响,可实现微结构组装、 加工、 单细胞分析及光学分选等功能.

光纤光镊还可以通过在光纤端面加工微纳结构,产生结构光场或表面等离激元,从而与结构光束光镊和表面等离激元光镊结合^[68],实现更强大的颗粒操纵功能.目前光纤对出射光场的调控功能有限,除了产生焦点捕获颗粒,其他动态操纵功能还很少能实现,所以需要进一步发展光纤出射光场的调控技术,以推动光纤光镊技术的进步.

由于光热效应会引起溶液中的热对流和热扩散,加大颗粒的布朗运动,因此,光热效应会阻碍光镊捕获过程中的颗粒捕获.但特殊条件下的光热效应可对捕获过程有利,实验已经证明通过在介质中产生能够将纳米颗粒移动到捕获位置的电热质流,有助于光镊捕获,但在这种动态温度场中的颗粒仍会频繁产生较大的位置波动^[69].因此,基于光热效应的高精度和高稳定性光镊系统仍难以实现.

2017年LIN等^[70]提出一种新型热电光镊技术,可通过光热效应稳定地捕获颗粒,其原理是通过金膜的光热效应产生热梯度场,导致溶液中正负离子移动,电荷作用共同提供热电场,最终通过电荷力把带正电的颗粒稳定捕获在温度最高区域^[71],如图7(a)—(f).该团队随后使用飞秒激光产生热电光镊,进一步提高了捕获的稳定性^[72]; 与光纤结合开发光热电光纤光镊,如图7(g),将热电光镊推广到更多领域^[73]; 还对复杂体系中的热电光镊原理进行详细的阐述^[74],如图7(h).

热电光镊由于需要纳米金属膜产生热梯度场,最终颗粒捕获在金属膜表面,也属于二维光镊技术.相比倏逝波光镊及表面等离激元光镊等二维光镊技术,热电光镊因存在热电场,在二维平面内的捕获范围可达半径5～10 μm的区域,同时在颗粒捕获稳定性上具有更大优势,其光阱刚度比普通光镊高2～3个数量级,在微纳结构组装和颗粒打印领域具有重要应用前景.热电光镊需要较低的入射光功率(几mW),若入射光功率太高,反而会影响颗粒捕获的稳定性,因此,无法用于纳米金属颗粒局域场增强.如何突破入射功率的限制,仍需要进一步研究探索.

飞秒激光具有超短脉冲宽度和超高瞬时功率的特点,利用飞秒激光作为光镊系统的光源可提供更高的光学力,降低光镊捕获所需的平均功率,同时也可以明显增强所捕获样品的非线性光学效应,提

图7 热电光镊
Fig.7 Opto-thermoelectric tweezers

升光镊技术的多样性^[75].

2012年,ROXWORTHY等^[76]在蝶形金属纳米天线阵列的表面等离激元光镊基础上,采用飞秒激光作为输入光源来增强瑞利和米氏颗粒的捕获,与连续激光光镊相比,光阱刚度提升2倍.2015年,SHAKHOV等^[77]提出一种使用飞秒光镊捕获介质微球进行纳米图案刻写的新方法,通过使用捕获的微球作为微透镜将光束汇聚,在短时间(约45 μs)内产生较大光学力(最高达0.1 nN),以克服颗粒与基底表面之间的黏合作用,最终达到130 nm的刻写精度.

在飞秒脉冲高峰值功率作用下,某些颗粒样品(如金属纳米颗粒)的非线性光学效应得到很大增强,出现一些特殊的光镊捕获结果^[78-79].2010 年,降雨强等^[80]报道线偏振飞秒激光捕获金纳米颗粒时出现的光阱劈裂现象,即在飞秒激光与金纳米颗粒的非线性作用下,连续激光下只能捕获单个颗粒的光学势阱会一分为二,同时捕获两个颗粒.在此基础上,2018年,张聿全等^[81]进一步研究飞秒矢量光束聚焦光场对金属纳米颗粒的非线性力学效应,并利用单个矢量偏振飞秒光束产生多个非线性光学势阱,实现对金纳米颗粒的多重稳定捕获,如图8.结果表明,对于电场强度敏感的可极化纳米结构样品(如金属、半导体结构及原子等),其非线性捕获结果可通过改变入射光的偏振状态和强度进行灵活调控.该工作揭示并验证了线性与非线性条件下,纳米颗粒在光场中受力的物理机制,为光镊技术研究由线性光学跨入非线性光学领域,产生更多非线性光学操控技术奠定基础.由于非线性光学效应的复杂性,飞秒光镊中光与物质非线性相互作用的一些物理机制仍不明确,有待进一步探索.

图8 金纳米颗粒在多种飞秒矢量光束聚焦条件下的非线性捕获[81]
Fig.8 Nonlinear trap of gold nanoparticles under various femtosecond vector beam focusing conditions[81]

近年来部分研究集中在由特殊光学效应引起的、与传统光镊中颗粒受力不同的异常光学力效应及相关光镊技术上,这里统称为异常光学力光镊,如光学拉力、负折射光学力及自旋-轨道耦合横向光学力光镊等.

通常大尺寸不透明颗粒(如金属颗粒)主要受到沿入射光传播方向的辐射压力作用进行移动.通过调节周围颗粒对目标颗粒的散射,使目标颗粒的受力与光传播方向相反,或通过设计光束使目标颗粒前向散射强度大于后向散射,从而产生反方向的散射力,如图9(a)和图9(b)^[82].在这些情况下颗粒不会被推走,而是会被拉向光源方向,所以这类颗粒受力被称为光学拉力^[82-83].

在负折射材料中折射光束会沿负方向传播,所产生的光学力也会沿负折射的方向.当激光在水和金属光子晶体结构界面处发生折射时,可在结构中激发表面等离激元布洛赫模式产生负折射效果,使光沿负折射方向传播,并推动颗粒沿负折射方向移动,如图9(c)^[84].

图9 异常光学力光镊
Fig.9 Extraordinary optical forces and tweezers

自旋-轨道耦合效应产生的横向光学力如图9(d)^[85].当入射光为左旋圆偏振光带有自旋角动量,金属表面的颗粒会因为散射而产生光子自旋角动量到轨道角动量的转化,根据角动量守恒定律,在金属表面产生向左侧横向传播的表面等离激元波,从而对颗粒产生反方向(指向右侧)的横向作用力.虽然此时入射光和颗粒均为圆对称的,但是金属表面的存在破坏了整个系统的对称性,使自旋-轨道耦合仅能产生单向传播的表面波,从而对颗粒产生横行的反冲力.该效应对介质波导表面的颗粒同样有效,可通过自旋-轨道耦合在介质波导内产生单向传播的波导模式,并对颗粒产生反方向作用力.由于光子自旋-轨道耦合需要满足动量守恒,因此,可通过改变入射光的偏振手性来调控所产生表面波或波导模式的传播方向、以及颗粒所受横向力的方向^[85-87].这种横向力的产生不需要光束聚焦,因此,可以作用于大范围内的所有颗粒,在手性颗粒分选等领域有重要应用前景.

异常光学力的研究丰富了光镊的操控手段,也加深对新颖光学效应背后物理机制的理解.目前对异常光学力光镊的研究还处于物理探索方面,如何基于异常光学力产生新应用,还需要进一步深入研究.

生物医学领域是光镊技术最重要的应用方向之一.由于光镊可捕获和操控的样品尺寸在纳米到微米量级,与生物大分子和细胞的尺寸对应,光镊已成为生物分子和细胞学研究领域的重要工具.

在细胞研究方面,红细胞作为氧气载体在生命活动中起着至关重要的作用,而红细胞聚集会影响血液的流变特性,导致严重的血管问题.2013年,ZHONG等^[88]提出使用光镊捕获和操纵活小鼠皮下毛细血管内的红细胞,可用来清除堵塞的微血管,实现非接触式微操作.实验通过光镊捕获阻塞毛细管的红细胞,当捕获力大于摩擦力时,血液在毛细血管中恢复流动,使毛细血管重新充满新鲜血液.该研究成果表明光镊技术有望应用于血栓等疾病的治疗.

光镊技术不仅可以操纵细胞^[89],还可操纵DNA等生物大分子.由于分子尺寸太小,目前绝大部分光镊技术不足以直接稳定地捕获生物分子,但可以通过一些微颗粒间接操纵分子,例如可以与生物大分子结合的微米尺寸聚苯乙烯微球.因此,在大多数单分子光镊实验中,这些微球被当做生物大分子的手柄系统,在样品室内被光镊捕获并进行操作.1997年,WANG等^[90]将单个DNA分子的一端通过RNA聚合酶复合物固定在盖玻片表面,另一端连接一个微球; 再用光镊将微球捕获并固定在一个光阱中,通过使用压电驱动平台将盖玻片相对于微球移动来拉伸DNA,从而实现检测DNA性质.2011年, PANG等^[91]利用光镊稳定捕获了蛋白质分子,并且将蛋白质展开,研究成果有望发展成为可用于单个蛋白质检测的生物传感器,在药物研发及疾病和感染检测中具有广阔应用前景.

图 10 光镊疏通血管[88]
Fig.10 Optical tweezers dredge blood vessels[88]

当一定频率的激光照射到样品上时,由于不同样品中分子化学键的振动频率不同,使散射光频率与入射光不同,且散射光频率分布具有唯一性,其光谱即为拉曼光谱.拉曼光谱可用来检测和鉴别分子的种类,也被称为分子的指纹谱.但是,拉曼散射信号强度仅为传统瑞利散射的千分之一,难以检测到.SERS技术利用金属纳米颗粒的局域电磁场增强特性增强样品分子的拉曼信号,通过在样品分子溶液中直接加入大量金属纳米颗粒,之后使用入射光照射金属颗粒,通过颗粒周围的局域电场增强拉曼信号.但由于金属纳米颗粒布朗运动的随机性,拉曼增强信号存在强度不稳定、重复性差和不可控等缺点.而金属纳米颗粒可以被表面等离激元光镊技术捕获和操控,因此,可以利用光镊技术发展出信号稳定且可动态操控的表面增强拉曼光谱检测技术^[92].

2013年,沈军峰等^[93]首次实现基于表面等离激元光镊动态操控的SERS技术.研究通过聚焦表面等离激元光镊捕获了单个直径为250 nm的金纳米颗粒,并增强颗粒附近电磁场,实现Rh6G分子的动态可控 SERS检测,拉曼信号增强因子可达到5.67×10⁹.其原理是在紧聚焦条件下,利用径向偏振光入射激发表面等离激元焦点,并与被捕获的金属颗粒之间产生很强的电磁场耦合作用,使金属颗粒与金属膜之间的间隙内产生超高电磁场增强效应,从而使间隙区域内的分子能够被激发出更强的拉曼信号^[94-95]. 2017年,张聿全等^[96]利用双束表面等离激元光镊技术,实现单个半径为100 nm金颗粒的稳定捕获和周围颗粒的排斥,应用于可动态调控的单分子拉曼增强检测.由于光镊可以捕获金属颗粒并移动到指定位置,该技术可用于金属膜表面不同位置分子的拉曼信号增强探测,甚至可以使颗粒来回扫描获得二维平面上所有分子的高分辨率拉曼扫描成像,对于SERS光谱检测技术发展具有重要意义.

光镊打印是光镊技术的一个重要应用方向,其原理是通过光镊把微纳米颗粒捕获并固化于特定位置,从而在基底上打印出由微纳米颗粒组成的图案,获得具有一定功能的微纳结构^[97].光镊打印的步骤通常是先通过光镊捕获和操纵单个颗粒,将颗粒移动到设计好的位置; 基于光热效应使颗粒固定在基板上; 不断重复这个过程,最终获得设定的微纳结构^[98-99].

2013年,DO等^[100]通过使用2种不同波长的激光控制,实现金纳米棒的沉积和结构打印.研究首先利用一束与金纳米棒共振波长不同的激光,实现稳定光镊捕获,并移动单根金纳米线到预定位置; 再利用另一束激光激发金纳米棒表面等离激元共振产生光热效应,实现纳米棒的沉积固化并形成结构.2016年,LIN等^[101]提出一种气泡光镊打印技术.研究将激光聚焦在金属膜的基板上,利用金属膜的光热效应在胶体悬浮液和金属膜的界面处产生微气泡.微气泡通过马兰哥尼对流、表面张力、气泡压力和黏附力的共同作用,将其附近的胶体颗粒捕获并固定在基板上.通过移动激光焦点位置来移动微气泡,就可以沿移动轨迹把聚苯乙烯微球颗粒稳定打印在基板上,得到设定图案.

光镊打印技术拓展了光镊在微加工领域的应用,具有系统简单和成本较低的优势,但其在打印精度、打印速度及颗粒材料选择等方面还有待进一步的深入研究.

三维空间显示技术在日常生产和生活方面应用广泛,其实现需要2个条件:① 通过光学全息的方法在空间产生一个三维光场; ② 通过散射介质(如毛玻璃和雾屏系统),将三维光场散射至各个方向,便于直接观察三维光场分布.近年来,研究发现光镊技术也可用于自由空间三维显示,能够在稀薄空气中产生三维光学图像,这些图像几乎从任何方向都是可见的.

2018年,SMALLEY等^[102]提出一种光镊捕获散射颗粒在自由空间的三维显示方法,产生的全彩色三维图像具有色域大、细节细腻及表面斑点低的优点,引起广泛研究关注.其工作原理是首先在近乎不可见(λ=405 nm)的光阱中由斜像散和球差结合形成聚焦光镊捕获点,在自由空间捕获一个微米级的不透明颗粒.所捕获的颗粒被光镊移动到用于显示的空间区域内,再被光镊操控来回快速扫描.通过共线RGB激光系统产生全彩色三维光场图案,照射到快速扫描的颗粒区域,由于颗粒对光场沿各方向的散射及颗粒快速扫描形成的人眼视觉暂留效应,裸眼可以直接观察到空间中的全彩色低散斑三维图像,如图 11^[102].

光镊三维显示有望与全息光镊技术结合,实现多样的立体化成像与操控效果,在裸眼三维显示及人机交互领域具有重要发展潜力.

图 11 光镊三维显示[102]
Fig.11 Optical tweezers for 3D display[102]

近年来针对热机的小型化需求,探索新的驱动方式为微型机械设备提供动力成为研究热点^[103-104].在微型热机运行过程中,外部环境的改变会显著影响微型热机的运行.因此,可以通过光镊产生的力学和热学效应,操控微纳米颗粒样品形成微型热机运动.

2014年,QUINTO-SU^[105]指出在发动机动力学受布朗运动控制的环境中,基于光镊技术,微米尺寸的热机可以在两个热水域(温度分别为22 ℃和 90 ℃)之间使用经典斯特林循环,每个循环所提取功的平均值为4.5 ×10^-22 J.一个完整周期由颗粒从光束的几何焦点或束腰以下开始,此时焦点处溶液温度低于在大气压P₀下的饱和温度.颗粒被光的梯度力和散射力共同作用并推向焦点.当颗粒接近几何焦点时,光强度逐渐增加,颗粒的表面温度和捕获梯度力相应提高,如图 12中过程1—2.在靠近俘获光束焦点位置时,颗粒表面温度升高较大,且颗粒的移速足够快,与颗粒顶部表面接触的液体突然过热(图 12中过程2—3),在大气压P₀状态下达到临界温度.过热的液体通过形成气泡而释放热量,气泡随后在周围液体的静水压力下破裂,此时微球经由气泡膨胀驱动回到起始位置(图 12中过程3—4—1),循环重新开始.

此外,光镊可以操纵颗粒做机械运动,如光学旋涡光镊可以作为光学扳手让微型机械结构快速旋转,用于液体混合搅拌、微流泵等领域.光镊技术还可以在微观条件下控制力学和热学效应,在微型机械领域具有广泛应用.

图 12 光镊热机中颗粒运动轨迹[105]
Fig.12 Microparticle trajectory in the optical tweezer[105]